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永磁材料的矫顽力越高越好，因为矫顽力高的材料，具有较好的温度稳定性[22]，可在较高的温度下工作，同时其负载性可低一些，磁体可做得更薄一些，有利于永磁体的薄型化和轻量化。烧结Nd-Fe-B永磁材料的矫顽力是由反磁化畴形核场来控制的。影响烧结Nd-Fe-B永磁材料矫顽力的因素较为复杂，主要包括成分和显微组织结构两方面的因素。
1.3.5 磁能积
在永磁材料的B退磁曲线上（二象限），不同的点对应着磁体处在不同的工作状态，B退磁曲线上的某一点所对应的Bm和Hm（横坐标和纵坐标）分别代表磁体在该状态下对外做功的能力，等同于磁体所储存的磁能量，称为磁能积。在B退磁曲线上的Br点和Hcb点，磁体的（BH）＝0，表示此时磁体对外做功能力为0，即磁能积为0；磁体在某一状态下（BH）的最大值，表示此时磁体对外做功的能力最大，称为该磁体的最大磁能积。记为(BH)max或(BH)m。
磁能积与剩磁满足以下公式：
(BH)max＝Br2/（4μrec） (1-3)
磁能积的单位在SI制中为J/m3(焦耳/立方米)，在CGS单位制中为MGOe（兆高奥斯特），4π×10J/m3=1MGOe。
1.3.6 居里温度
随着温度的升高，由于物质内部基本粒子的热振荡加剧，磁性材料内部的微观磁偶极矩的排列紊乱，宏观上表现为材料的磁极化强度J随着温度的升高而减小，当温度升高至某一值时，材料的磁极化强度J降为0，此时磁性材料的磁特性变得同顺磁性物质相同，将此温度称为该材料的居里温度TC。居里温度TC只与合金的成分有关，与材料的显微组织形貌及其分布无关。
在Nd2Fe14B化合物中，若忽略B原子的作用，则存在三种原子磁矩之间的交换作用：Fe-Fe，Fe-Nd，Nd-Nd之间的交换作用。Fe-Fe之间的交换作用最强，Nd-Nd之间的交换作用最弱，Fe-Nd之间的交换作用介于二者之间。Nd2Fe14B化合物的居里温度主要由Fe-Fe，Fe-Nd之间的交换作用决定，其值远低于Fe的居里温度，仅为585K。Nd2Fe14B化合物的居里温度不高，因此烧结钕铁硼永磁体温度稳定性不好。
1.3.7 退磁场和退磁因子
在磁体的内部，磁力线同样也是从N极出发指向S极，这就是相当于在磁体内部形成了一个方向与磁体的磁感应强度B方向相反的磁场Hd，从关系式(1-1)可以看到，该反向磁场Hd减小时磁体的磁感应强度B减小了，称该反向磁场为磁体的退磁场Hd。理论与实践均表明：磁体的退磁场Hd与磁体的磁极化强度J成正比[23]：
Hd=-(N/μ0)J (1-4)
系数N即磁体的退磁因子，N的大小只与磁体的几何形状有关，与磁体的物理性能无关。磁体越是扁平或径高比越大，退磁因子越大；相反，磁体越是细长或是径高比越小，退磁因子越小。
值得注意的是：无论是软磁材料还是永磁材料，在充磁过程中磁体内部都存在退磁场Hd，对于已磁化的非完全闭合状态的永磁体或永磁磁路，磁体内部同样存在退磁场Hd。因此在充磁过程中，退磁场Hd的存在抵消了部分外磁场，使得永磁体或永磁磁路内部的实际有效充磁磁场减小了。退磁场是永磁磁路产生磁动势的源泉，也就是说，若无退磁场Hd的存在，永磁体或永磁磁路就没有对外做功的能力[24]。在永磁体的B退磁曲线上，任意一点的所对应的横坐标H的大小就是该永磁体在该工作状态的退磁场Hd。Hd与对应的纵坐标Bd的乘积就是磁体在该工作状态的磁能积。