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能量耗损，湍流中小涡体的运动，通过粘性作用大量耗损能量，实验表明湍流中的能量损失要比同条件下层流中的能量损失大的多。
高雷诺数，这一点是显而易见的，因为下临界雷诺数 就是流体两种流态判别的准则，雷诺数实际上反映了惯性力与粘性力之比，雷诺数越大，表明惯性力越大，而粘性限制作用则越小，所以湍流的紊动特征就会越明显，就是说紊动强度与高雷诺数有关。
运动参数的时均化虽然瞬时流速具有随机性，显示一个随机过程，从表面上看来没有确定的规律性，但是当时间过程 足够长时，速度的时间平均值则是一个常数。
2.2 管道流动沿程阻力计算
由于湍流流动非常复杂，管内沿程阻力目前尚不能从理论上很完善地解决，目前在工程实际中普遍使用的是经验公式，其采用量纲分析方法分析影响沿程阻力的因素，组成无量纲函数关系，再通过模型实验，找出计算管内沿程阻力的一般方法[14]。
管内流体的压降 是沿程阻力的一种度量，在管道流动中，影响压降的主要因素有管道直径 、管长 、流体的密度 、流体的粘性系数 、流体的平均速度 以及管壁的粗糙度 ，即管内压降可以表达为：
（2.2-1）
为便于进行无量纲分析，选取长度L、质量M、时间T作为基本量纲，对（1）式中各参数的量纲进行分析可知：
， ， ， ， ， ，
取 、 、 为基本变量，可组成如下的几个无量纲数： （2.2-2）
分析 的量纲可知：
（2.2-3）
根据量纲和谐原理，可得到如下方程组： （2.2-4）
由此求得 ，于是 可记为： （2.2-5）
同样的方法求得：（2.2-6）
由此，可将（2.2-1）式改写为： （2.2-7）
式中 为雷诺数，故（2.2-7）式可表达为：
（2.2-8）
由以往实验结果可知，在流动的其它条件不变的情况下，水平管中压差 与管长成正比，与管径成反比，因此可将（2.2-8）式改写为：
（2.2-9）
令 ，称为沿程阻力系数，则得到管内流动沿程阻力的计算公式为：
（2.2-10）
通常，又可以将压损转换为高度差的表示形式，即由于 ，因此（2.2-10）式又可记为：
（2.2-11）
由此沿程阻力导致的压损的计算就主要归结为沿程阻力系数的求算。
从沿程阻力系数 的表达形式可以看出，其与雷诺数密切相关，即在不同的流动情况下，沿程阻力系数不同。对于层流，沿程阻力系数既可以用解析方法求出，又可以由实验得到；对于湍流，沿程阻力系数智能借助实验得到的经验与半经验公式求得。一般情况下，湍流流动可分为“水力光滑管”和“水力粗糙管”，在“水力光滑管”中，沿程阻力系数与Re有关；在“水力粗糙管”中，沿程阻力系数与Re和相对粗糙度 有关。
目前对于工程应用而言，通常将管内流动划分为如下五个区，分别考虑阻力系数：