在对流层中气象条件随海拔高度的变化规律： 关于密度、虚温、气压随高度变化的标准分布，只要将高度代入各自的分

布公式中得：

1。206 (10。000021904 y)4。4 （2。1。1）

288。9 0。006328y （2。1。2）

p (12。1904 105 y)5。4 pon （2。1。3）

g 9。806 (12 h / 6371000) （2。1。4）

关于声速随高度变化的分布，本文中用的公式为：

c 20。046  （2。1。5）

特别指出，本文中的研究是在无风的假设下进行的。

2。2 作用在弹丸上的力与力矩

2。2。1阻力 Rx

计算总的阻力一般我们从两方面来考虑，一方面与升力是无关的，我们称

为零升阻力，其阻力系数通常以 cx0W 表示，另一方面与升力有着密切的关系， 称为诱导阻力[18]，其阻力系数通常以 cxiW 表示，即阻力系数为

cx0 cxoW  cxiW （2。2。1）文献综述

零升阻力又可以分为两个部分，即摩擦阻力和压差阻力。在弹丸低速运动 时，弹丸攻角不大的情况下，摩擦阻力是占主要因素的，但是随着攻角的增大， 压差阻力渐渐的成为零升阻力中的主要部分。而我们研究的超音速的运动中， 零升阻力一方面是由于空气的粘性引起的摩擦阻力和压差阻力，这部分中摩擦 阻力是占据主要的，另一部分则是因为介质的可压缩性产生的。

诱导阻力在小攻角时数值不是很大，随着攻角的增加，他的值也会随之增 加，逐渐变为主要的部分，但是我们研究的轻武器，一般攻角不会很大，所以 诱导阻力不会有很大的变化。

2。2。2升力 Ry

在轻武器中，弹丸的弹身一般情况下是轴对称的，在考虑攻角存在的情况 下，流过弹丸的气体一般分为两部分，其一为平行于弹丸轴线的，即V cos； 另外一部分为V sin。

Ry  cy' qs （2。2。2）

其中 cy' 是升力系数导数

2。2。3 静力矩 Mz

当弹丸以某一攻角在空中飞行时，弹丸的压力中心与弹丸的质心不在同一 个点上，压心与质心之间存在一段距离，，而此时空气动力在攻角面上有其两

个分量 Rx 和 Ry ，这两个力对质心产生的力矩称为静力矩。

2。2。4 极阻尼力矩 MXZ

在大气中，弹丸运动的过程中是有其自旋速度的，由于空气的粘性，弹丸 的旋转会带动弹丸周围空气的运动，这样的运动会消耗弹丸的动能，使得弹丸 自身的旋转速度下降，这样的力矩我们称它为极阻尼力矩，一般的表达式有：来:自[优.尔]论,文-网www.youerw.com +QQ752018766-

为极阻尼力矩系数导数

2。2。5 马格努斯力矩 My

在轻武器的研究中，在弹丸上作用的马格努斯力一般情况下是非常小的。 虽然马格努斯力的数值非常小，但是马格努斯力矩却对我们研究弹丸特性非常 重要。