(3)：我们还可以从三维的角度，用全波理论来指导分析单极子天线。当然， 根据实际的需要，分析方法的严格程度也有所不同。积分方程法目前来看是最 为严格的分析方法。这样的分析是比较精确的，符合了人们的需要。

2。4 单极子天线的参数

（1）增益 增益系数是综合的衡量天线能量转换效果和方向特性的参数，记为 G，即

注：方向系数和天线效率越高，则增益系数就越高。

（2）场强： 由计算可得到：

由上式可得一个实际天线在最大辐射方向上的场强为：

在理想状态之下，天线是无方向性的。那么这时它在空间各方向上场强为：

驻波比全名叫电压驻波比（VSWR）。将入射波和反射波相叠加，我们可以 得到波节点 Vmin 和波腹点 Vmax。波腹点和波节点的电压比值就被称为电压驻 波比。在理想的状态下, VSWR 的值为 1。在传输线中，实现阻抗匹配。在完全 反射的情况下 VSWR 的值为无穷大，为纯驻波状态。驻波比越大，反射功率越高， 传输效率越低。

驻波比公式：

（4）输入阻抗

任何一个电子电路都会在输入端形成对电流的阻力，这就是阻抗效应。理 想状态下，高输入阻抗的电路连接，可以减小信号的变化。鉴于阻抗是在一个 确定的电压下求出的。阻抗的公式可以表示为：

输入阻抗的值会随着天线的长度和工作频率不同发生改变。它的值代表了 天线接收发射机的匹配程度，同样也可以反应辐射导行波的能量转化高低。

（5）方向性

天线的辐射是不均匀的。因此，每个天线的辐射都会产生出不均匀的球面 波。对于一个点而言，在距离点位置相同的地方，辐射场的大小是不同的。常 采用归一化函数 F ,表示，即 fmax论文网

在上式中， fmax(，）是函数的最大的一个值；是在天线辐射最大方向上， 我们可以得到电场强度 Emax ； E（，）为相等距离上的电场强度。

2。5 共面波导

2。5。1 共面波导简介

中心导体带附着于介质基片之上。在紧邻中心导体带的两侧部分，有一个 导体平面。中心导体带和导体平面都附着于介质基板上。共面波导馈电的单极 子天线就制作完成了。

共面波导，也被称为共面微带传输线。共面波导技术主要适用于没有自带 金属外壳的设备[3]。共面波导技术具有很高的实用价值。在共面波导之中传播 的是 TEM 波，但是没有截止频率。

共面波导的意思是中心导体带和导体平板在同一平面内。所以，在共面波 导之上安装一些元器件会显得很方便。共面波导馈电的单极子天线结构简单， 可塑性强。可以被大规模应用在集成电路之中。

2。5。2 共面波导的特点

共面波导技术受到了很多工程师的认可。基于共面波导技术而加工成的微 波平面传输线路结构简单，性价比高。共面波导技术在 MMIC 电路中仍然发挥着 越来越大的作用，尤其是到了毫米波频段。在毫米波频段，共面波导更是拥有 着微带线所无法比拟的巨大的性能优势。

传统的微带传输线结构复杂，不易制作。共面波导馈电的单极子天线更加 容易制作。而且更容易实现对无源以及有源器件的集成。共面波导的天线不需 要在基片之上穿孔。通过串联和并联更容易提高电路的密度。使之看起来更加 的紧凑。

相比于对称的共面波导天线，非对称的共面波导天线具有更高的灵活性。 天线在与两端的器件所相联时，可以有多种方式。这也使得其可塑性大大提高。 也为后期的改进奠定了基础。对称的共面波导天线则没有以上的性质。