2、补偿法测截止电压：因为实测电流是包含了阴极电流、本底电流、暗电流及反向阳极电流（即实测电流=阴极电流+本底电流+暗电流+反向阳极电流）。在实验过程中调节电压UAK使电流为零后，保持UAK不变，盖住汞灯光源，此时,得到电流IA为正。根据 2.3节的分析，阴极电流，反向阳极电流都是由光源照射阴极材料产生，所以当遮蔽汞灯时，所测电流I1=本底电流+暗电流。再打开汞灯光源，调节UAK使光电流数值等于I1，此时的电压称为U1,则有：阴极电流+本底电流+暗电流+反向阳极电流= I1=本底电流+暗电流。

其中，阴极电流+反向阳极电流=0。论文网

因为反向阳极电流很小，所以阴极电流此时也非常小，则可以认为此时所测量的电压U1为截止电压Uα。

    3、拐点法测截止电压：在阳极电流很大且饱和较快的情况下, 实测电流曲线的斜率在阴极电流为零处发生突变, 所以取该点所对应的电压作为截止电压。

2.5不同频率光电流伏安特性曲线及饱和光电流

对于同一种金属材料如果光强度确定时, 饱和光电流与入射光的频率关系问题,存在多种不同的观点。有一种观点认为光强不变则饱和光电流大小不变。这种观点主要是由“饱和光电流的大小与入射光强度成正比”的论述带来的,认为饱和光电流与入射光强成正比, 所以光强不变时饱和光电流就应保持不变。还有一种观点认为光强一定时饱和光电流随入射光频率的增大而减小。这种观点认为在光强相同的条件下, 频率较小的入射光, 单位时间内入射光子数目较多, 能击出的光电子数目就多, 形成的饱和光电流强度较大。还有的观点认为光强一定时饱和光电流随入射光频率的增大而增大。这种结论的依据是: 频率较大的光子能够打出光电子的可能性较大, 所以饱和光电流随入射光频率的增大而增大。

     这些观点都存在着主观臆断，缺乏实验依据的问题，光电效应中的饱和光电流[6]I的数值取决于单位时间内能够从光电阴极表面飞出的光电子数n的大小,即I=ne.其中, e 是单位电荷量. 用N表示单位时间内入射的光子的数目,如果用Φ来表示单位时间内入射到阴极上的光能量, 即光通量. P 表示光的强度, A 表示光电管的阴极面积,θ表示光入射的方向与阴极表面法线方向之间的角度, 假设照射到面积A 上的光强度P是均匀的, 则可以得到:

Φ= Nhν   (2.5-1)

 (2.5-2)

从而得到:

N= ( 2.5-3)

入射光照射在阴极上时, 并不是所有光子都能打出光电子( 即使入射光的频率大于产生光电效应的红限频率,满足光电效应的发生条件) ,存在着一个光电效率( 或光电产额) 的影响在其中, 所谓的光电效率α是指单位时间内从阴极发射出的光电子数n 与入射光子数N 的比值, 即

 = n/ N (2.5-4)

    通过实验表明, 光电效率 与所用的阴极材料性质和入射光的频率 ν( 或波长 ) 有关.通过上式可以推导出:

    (2.5-5)

根据上式可以看到，当光强度P、阴极的面积A 以及入射角度θ都确定时 ( 即光通量Φ确定)，饱和光电流I 的大小与光电阴极的光电效率α成正比, 比例系数为Ne。饱和光电流I 的大小与入射光的频率ν成反比.如图2.5-1是3种不同材料光敏面的光电效率和波长的关系曲线.由图可知，不同材料的光电效率随着入射光频率或波长作非线性的变换。所以, 在光强一定的条件下, 饱和光电流随入射光频率的变化是几个因素共同作用的结果, 不能简单地得出它是随入射光频率的增大而增大、减小或不变的结论。