重组合模型应用于高能核子中已经 20 多年了。GKL 对公式（1。2）使用了一个非常清晰 的协变量来描述介子重组合的数量。

相对相空间坐标 r rb ra 和 p pb pa ，公式（1。2）中的 r 和 q 是四维矢量， d是一个 类超曲面的体积元。重组合部分子的产区面通常被 GKL 通过纵向本征时间相等来确定即

 。

在 GKL 形式中，部分子的全部相空间的重叠能被计算得到。对于介子来说这是一个六 维相空间的积分，这可以用蒙特卡罗模拟计算。另外六维相空间积分的数值实现也能被直接 应用在碰撞中相空间演变的动态发展模型中的夸克的相中。不久之后第一个 GKL 的实现是莫 纳特使用了一个相似的技术对于在部分子联级方法中的强子化。

GKL 使用的对于轻夸克的强子的魏格纳函数是一个位置空间和向量空间的简单积。

半径 和 在魏格纳体系中服从如下关系 1 ，这是由不确定关系产生。参数 是 根据不同的介子重子的费米动量取不同的值。如果涉及重夸克就是用高斯的魏格纳函数。

在 GKL 方法中魏格纳函数的使用仿佛是比其他基础光锥波动函数更任意。然而重组合的

许多方面在系统接近热化时不依赖精确的波函数。使用关于部分子相空间分布的完全信息允 许直接连接大量热核的定量性质。例如部分子的多重性以及强子化之前部分子的能量和熵的

密度。此外在强子化中能量密度是 0。8GeV fm-3 这与 QCD 晶格计算从（1，2）的期望值很接文献综述

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近。此外熵被发现是 dS dy 4800，证实了 Pratt 和 Pal 的实验数据。

相比于相当复杂的完全相空间计算，简化了的动量空间模型集中于一些能被处理的关键

特征。Fries，M uller，Nonaka 和 Bass（FMNB）这四人就做了一些简化了的动量空间模型。 FMNB 的第一个假定就是夸克的分布函数在穿过一定数量的强子化之前状态的变化是非

常小的。这些夸克的相对位置的集合能被计算出来。对于更进一步的简化，我们集中在强子



的远大于质量 M 的动量 P 上。这就允许我们对待强子就像在光锥上有很大的 −动量。部分

 

子内部强子的动量能被光锥 P的 x （0<i<1）分量确定，横向动量 k 正交于强子的动量 P 。

横向动量 ki 也通常集中在一个不重要的地方，留下一个单一的纵向动量。 在缺少任何扰乱性的测量中，光锥波函数无法从第一性原理中得到。然而在相空间部分子热分布的重组合模型中不是对波函数非常敏感的。对于介子的最低福克态，方波函数或者 重组合函数是通常作为参数的

i   是与形变有关的量，B 是归一化常数。介子的数量与动量 P 的关系是

d是强子化的超曲面。在许多情况下这个越过超曲面发散积分是不确定的，但是它能被 归一化因子按照强子化的超曲面空间大小按照比例得来。

几种不同的i 的权重在文献里面可以查到。靠近光锥的振幅分布是i 2 对于轻价夸克 来说。对于重夸克轻夸克组成的介子权重会适当调整以致夸克的平均速度是近似相等的。例 如对于一个粲夸克和一个轻夸克组成的 D 介子来说c =5，u ,d  =1。i 比率的固定对于来-自~优+尔=论.文,网www.youerw.com +QQ752018766-

的极限情况下有用。对于轻夸克体系意味着 M (x1 , x2 ) (x1 1 2)(x2  1 2) 。