2005年Chang-Da Wen等就抛光的铝合金的辐射率特性与多光谱热辐射率模型的估算进行了研究。实验中的难点是铝合金管表面的情况过于复杂，铝合金表面的氧化程度与粗糙度都会对实验结果造成影响。铝合金具有较低的辐射率导致发射的信号比较微弱，而且铝合金表面有着高的反射率造成了对于实验环境的极高的敏感性，这一切对于利用多光谱辐射测量模型都是一个挑战。64350

2006年Leire del Campo等[3]就改进测量设备进行了一系列研究，其中涉及了如何简化实验，文献中提出测量方法应在不同实验环境和装置的背景下改进的原则做了一系列的讨论。文中将实验结果与以往文献中的参考数据进行比较，通过各个方法在不同温度不同波段的适用范围进行比较，试图找出一种更为简便又不失精确度的测量方法，改良了实验设备，为了将作为参考源的黑体设置为可替换的，选用有开口的样品腔来实现这一设想。指出了温度测量甚至比温度的控制对实验更重要。并使用了傅里叶变换红外光谱仪。为了避免H20和CO2气体对辐射的吸收影响实验结果，采用了对实验装置抽真空的方法，并且将样品腔用已知辐射率的参考涂料喷涂，因此可以忽略环境的影响从而简化算法。实验中他们就不同的温度和波长和发射角等重要参数进行了多次对比试验，找出了导致误差的主要原因是由于样品温度的不确定性和比所需要短波要长的辐射波段造成的，特别是在长波或者短波发射率较低的情况下，这种误差更为明显。通过对纯铁的发射率的测量，以此检查试验装置的精确度。试验结果表明符合文献中的发射率数据并且满足从Hagen-Rubens（虽然随着波长的变长这种误差会增加）关系中观察到的热力学发射率。实验最后指出了对于抛光的金属表面，表面粗糙度对实验结果的影响大于波长对实验结果的影响，并且指出了本次实验中的结果与文献数据的偏差或许是由于所使用的样品并不是真正意义上的纯铁造成的。

2007年王新北等[4]发表了关于傅里叶变换红外光谱仪的光谱发射率测量装置的论文，文中提到了一种新型发射率测量装置，该实验装置由参考黑体，加热炉，样品空腔和水浴冷却系统组成，适用的光谱测量范围是0.66μm到25μm，适用的温度范围是100℃到1500℃。其中的参考黑体用于校准测量系统空腔的水浴冷却系统用于减少环境对测量结果的影响。文中假设傅里叶变换红外光谱仪对入射的光谱是线性的，以这个假设为前提进行标定和环境补偿。文中指出了测量系统的不确定性主要是由于样品、黑体和环境黑体的温度，黑体空腔发射率，傅里叶变换红外光谱仪的非线性和噪声造成的。

2007年Ruediger Brandt等就参考辐射涂料在高温情况下测量发射率的应用发表论文。实验中他们采用与黑体对比法测量样品的辐射率。假设辐射探测器有线性特性的话，所测量的辐射率ε可用式1.1求出

其中Up(T0)是样品在T0温度下的被探测器所检测到的辐射量，USK则是黑体在在T0温度下的被探测器所检测到的辐射量。对于样品温度的测量采用了在样品几何中心开一个直径为1.2毫米的小洞。样品表面的温度则利用热传导方程或者轴向上的温度梯度求出。为了消除环境的影响，测量空腔可以被抽空并且填充空气或者惰性气体，装置的设计也能够实现样品翻转的目的。实验显示很多材料的样品在大散射角的情况下容易发生极化现象。所以当实验中使用到了镜子则会产生这种不确定性。为了确定从水平到垂直的极化率，将试样对着高温热线仪前的光路翻转。测量的不确定性主要[5]还是由于样品表面温度的不确定性造成的。所以需要对温度进行修正并利用轴向的温度梯度使测量结果得到所需要的精度。对于涂料，将使用平常喷漆枪上25μm厚的涂层，并在300℃下暴露在空气中一个小时。实验的结果表明合适的发射角30°～60°，700℃～1313℃内HE6（虽然在大的温度区间发射率为0.89而不是1300℃时的0.95）和HE23能很好的满足作为测量发射率参考涂料的要求。