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α为光轴与快轴的夹角,a为厚度。
(2-2)
(2-3)
设检偏镜透光轴与起偏镜之间的夹角为β ,则快波和慢波这两束偏振光振幅分别可以表示为
(2-4)
由于微分干涉相衬装置们符合相干条件的要求,则经过干涉叠加后产生的偏振光干涉光强可用下面公式描述:
(2-5)
式中I1,I2分别为 (2-6)
代入上式可得
(2-7)
为了得到干涉后光强的极值,我们对α 和β 角的值作如下设定
(1)β=0°,此时式(2-7)可化简为:
(2-8)
若α=0°,90°, 180°,此时光强会达到极值,但此时不可能发生双折射由于棱镜的相对位置,随之也不会产生干涉现象。若α=45°,135°,光强强度过小,形成的干涉像亮度不够。则α只能取其余值。因此,α无解,则β不取0°。
(2)β角取为90° ,此时式(2-7)可化简为:
(2-9)
若α取0 °,90 °或180 °,同上可知棱镜不会发生双折射,不会产生干涉现象,则光强I为零,极小。视场全暗,消光。棱镜会发生双折射,光强极大值时,α只能取值为45°和135°,式(2-9)可化简为
(2-10)
由于光强取决于位相差,因此综上所述,当起偏镜和检偏镜垂直且快舟鱼头广州成角为135°或45°时是可取的。
2.1.2 线偏振光微分原理
线偏振光在Nomarski棱镜中被分束成为两束振动方向互相垂直的线偏振光即为o光和e光。当这两束光进入交界面时,会产生一个夹角,且o光,e光互相对换,在棱镜的下半部分折射出来,折射出来的光为发散光,发散光夹角即为分束角,发散光汇聚于相干平面,一般位于棱镜的内部。
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