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式中：R为雷达至目标的距离； 为散射电场强度； 为入射电场强度, 为散射磁场强度； 为入射磁场强度。 为在目标无损耗的各向均匀散射全部入射电磁波这一假设下，算出的垂直于散射传播方向的目标电磁面积。
以上式仅在远场条件下成立，当 足够大即雷达距离目标很远时，两者之间的距离远远大于目标的任何有意义的尺寸，入射电磁波近似为平面波。由于电场强度 与 成反比、与 成正比，因而 时 大小与 无关：
即满足表达式： (3.5)
式中：R为测试距离，即目标与测试点之间的距离；D为目标最大线尺寸； 为测试波长。 为最短测试距离 的最小值，如果要求目标上入射波的相位偏差比 还要小，则 也要相应增大 。
RCS的单位 属于面积量纲，实际应用中RCS随目标形状、大小、材料以及入射波的波形和频率特性等会发生很大变化，变化范围可以从几平方厘米到几万平方米，所以经常用分贝数表示，对应单位为 或 ：
(3.6)
另外可以 为纵坐标、 （ 为目标特征尺寸）为横坐标绘制RCS归一化曲线，以表示目标RCS随 变化的情况。
在上述基础上可得到RCS的平方根表达式[ ]：
(3.7)
式中： 是一个复数，既包含幅度信息又包含相位信息，可以直接相加； 为目标与接收机之间的距离； 为目标的散射电场； 为接收机电场极化方向； 为入射波电场强度。
对于几何形状比较简单的目标，如球体、圆板、椎体等，它们的雷达截面是可以计算出来的。当反射面的曲率半径大于波长时，可以应用几何光学的方法来计算它们在光学区（相应的还有瑞利区和振荡区，可参考相应文献了解目标特性与波长的关系）的RCS，但视角改变时RCS一般都有很大变化。
复杂目标可视为由大量的独立反射体组成，这些反射体向各个方向散射能量，在接收机天线方向，将这些能量信号进行矢量叠加，有可能加强有可能减弱。
例如像飞机、舰艇、汽车、地物等这样的复杂目标，其RCS是视角和工作波长 的复杂函数。尺寸大的复杂散射体常常可以分解成许多独立的散射体，假设每个独立的散射体仍处于光学区，各部分没有相互作用，在这样的条件下总的RCS就是各部分截面积的矢量和。
如果复杂散射目标单元的间隔可以和波长相比拟时，当观察方向改变时，接收机输入端收到的各单元散射信号间相位也在变化，使其矢量和 相应改变，这就形成了起伏的回波信号[13]。
3.2目标近场散射特性分析
3.2.1近场区散射特性
在引战配合问题中，引信与目标之间的距离R和目标最大线尺寸D在同一数量级，属于近区场问题。对引信而言, 目标不能像雷达系统那样视为点目标, 而是视为体目标。因此, 对目标近区电磁散射特性的研究比在雷达中要复杂得多。此时目标属于电大尺寸散射体，即电尺寸 ，其中k定义式如下：
(3.8)
式中：L为目标物理尺寸； 为测试波长；f为测试波频率；v测试波传播速度。物理尺寸远大于一个波长，即 时，该结构为电大尺寸，反之为电小尺寸。目标属电大尺寸时，无线电近炸引信照射到目标上的电磁波为球面波，对此类目标电磁散射的研究，到现在为止，还没有理论上严格的解析计算方法，所以只能在各种近似的基础上找到相对合理的解决办法。
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