一个确认存在非常规超导态的最直接的方式就是μSR。在μ介子光谱仪实验中，全部自旋极化的μ介子注入样本。过了一会，μ介子在内部磁场环境中进动。介子的半衰期为2.2微秒，在衰变的时候发射出一个正电子优先选择为μ介子自旋方向。正电子的数量被记录作为一个时间函数，在前面的探测的数量记NF(t),在后面的探测的数量记NB（t）。μ介子极化的时间演变能够获得通过研究得到的归一化这两个函数得到不对称的函数A(t)=（NB（t）-NF(t)）/（NB（t）+NF(t)）。这种技术可以准确地确定磁性的透射深度，，以及超流密度对温度依赖性，由此得到的超导能隙对称信息。μ介子谱也可用来明确地建立在超导体中打破时间反演对称性。与库柏对相对应的磁矩在这样的超导体是非零的，局域磁矩的有序排列会产生自发磁矩。但是非常小，内部的磁场。μ介子自旋弛豫或旋转（μSR）对内部磁场变化特别地敏感，可以很容易地测量大约10μT，大约相当于只是百分之几的μB。

时间反转对称性破缺是罕见的，只有在一些非传统超导体才能直接观察到。例如，Sr2RuO4，UPt3和（U,Th）Be13，(Pr,La)(Os,Ru)4Sb12，PrPt4ge12，LaNiGa2。在非中心对称超导体的单态-三重态配对使它们成为打破TRS的有力候选。到目前为止，然而这只有LaNiC2在NCS报告显示出TRS破缺。在这种材料中，对称性分析表明超导不稳定的正态型与自旋轨道耦合相比比较弱和混合单重态和三重态配对将被对称性禁止。

多晶样品ZrRe6由电弧熔炼法合成，高纯度(5 n)的Zr和Re在氩气氛(5 n)的水冷铜炉中用电弧熔炼。样品被融化,翻几次,以确保均匀性。观察到融化期间质量的损失是微不足道的。粉末x射线衍射数据确认样品有α-Mn晶体结构。粉末x射线衍射和能量色散x射线光谱表明,在分析技术的精度内，没有其他杂相,包括氧化物、碳化物存在。

材料是用磁化和比热C测量。这些测量表明, ZrRe6是一种块体超导体，它的超导转变温度Tc= 6.75±0.05 K。这是小于之前报道的7.4 K的。ΔC/γn Tc =1.62±0.09,大于传统BCS超导体预计的1.43。这表明BCS超导体中一个增强的电子声子耦合的存在。根据WHH理论，Hc2(0)=0.693Tc（dHc2/dT）Tc，我们估计μ0Hc2(0)=12.20±0.06T是接近泡利顺磁的限定场真实值，μ0HPauli=1.83Tc（在特斯拉）的12.35 ±0.09 T。